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Chapitre : Fonctionnement en actionneur des machines synchrones et asynchrones
Illustrations et compléments : Application de la transformation de Concordia aux équations des actionneurs synchrones

5. Représentation des grandeurs triphasées dans le repère de Concordia

Le fait :

  • de représenter une grandeur relative à trois enroulements sous la forme d'un vecteur ayant comme composantes, dans une base orthonormée d'un espace à trois dimensions de référence, l'amplitude de cette grandeur
  • puis d'appliquer à ce vecteur représentatif la transformation de Concordia

revient à représenter dans le plan "" :

  • la composante relative à la phase "" sous la forme d'un vecteur

c'est-à-dire un vecteur aligné avec l'axe "" et d'amplitude .

  • la composante relative à la phase "" sous la forme d'un vecteur

c'est-à-dire un vecteur faisant un angle de avec l'axe "" et d'amplitude

  • la composante relative à la phase "" sous la forme d'un vecteur

c'est-à-dire un vecteur faisant un angle de avec l'axe "" et d'amplitude

Ces trois vecteurs sont donc décalés les uns par rapport aux autres d'un angle de , tout comme le sont dans une machine triphasée les axes magnétiques des trois enroulements considérés.

 

</COMMENT>

Figure 1.

 

Les composantes et du vecteur représentatif de la grandeur sont deux vecteurs décalés l'un par rapport à l'autre d'un angle de , tout comme le sont dans une machine diphasée les axes magnétiques de ses deux enroulements.

 

</COMMENT>

Figure 2.

 

En particulier si le vecteur représente un système triphasé équilibré :

sa représentation dans le repère "" sera un vecteur tournant, comme l'est, par exemple, le vecteur représentatif du champ total d'entrefer résultant de l'alimentation d'enroulements triphasés (ou diphasés) par des courants triphasés (ou diphasés) (voir illustration et complément : notion de champ tournant / représentation du champ total d'entrefer résultant).

 

</COMMENT>

Figure 3.

 

 

 

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